A körmozgás a görbe vonalú mozgás speciális esete. Egy test sebessége egy görbe vonalú pálya bármely pontjában tangenciálisan irányul rá (2.1. ábra). Ebben az esetben a sebesség mint vektor változhat mind nagyságrendben (magnitude) mind irányban. Ha a sebességmodul változatlan marad, akkor beszélünk róla egyenletes görbe vonalú mozgás.
Mozogjon egy test állandó sebességgel körben 1-ből 2-be.
Ebben az esetben a test a t idő alatt az 1 és 2 pontok közötti 12 ív hosszával megegyező utat fog megtenni. Ugyanezen idő alatt a 0 kör középpontjától a pontig húzott R sugárvektor egy Δφ szögben elfordul.
A 2. pont sebességvektora az 1. pont sebességvektorától annyiban tér el irányΔV értékkel:
;
A sebességvektor változásának δv értékkel való jellemzésére bevezetjük a gyorsulást:
(2.4)
Vektor az Rк sugár mentén irányított pálya bármely pontjában központ a V 2 sebességvektorra merőleges kör. Ezért a gyorsulás , amely a görbe vonalú mozgás során a sebesség változását jellemzi irányban hívják centripetális vagy normál. Így egy pontnak a kör mentén való mozgása állandó abszolút sebességgel az felgyorsult.
Ha a sebesség nem csak irány, hanem modulus (nagyság) is változik, akkor a normál gyorsulás mellett be is mutatják érintő (tangenciális) gyorsulás , amely a sebesség nagyságrendi változását jellemzi:
vagy
Irányított vektor egy érintő mentén a pálya bármely pontjában (azaz egybeesik a vektor irányával ). Szög vektorok között És egyenlő 90 0.
Egy görbe pályán mozgó pont teljes gyorsulását vektorösszegként definiáljuk (2.1. ábra).
.
Vektor modul
.
Szögsebesség és szöggyorsulás
Amikor egy anyagi pont elmozdul kerületileg Az O kör középpontjából a pontba húzott R sugárvektor egy Δφ szögben forog (2.1. ábra). A forgás jellemzésére bevezetjük az ω szögsebesség és az ε szöggyorsulás fogalmát.
A φ szög radiánban mérhető. 1 rad egyenlő azzal a szöggel, amely az íven nyugszik ℓ egyenlő a kör R sugarával, azaz.
vagy ℓ 12 = Rφ (2.5.)
Differenciáljuk a (2.5.) egyenletet!
(2.6.)
Érték dℓ/dt=V pillanat. Az ω =dφ/dt mennyiséget nevezzük szögsebesség(rad/s-ban mérve). Határozzuk meg a lineáris és a szögsebesség közötti összefüggést:
Az ω mennyiség vektor. vektor iránya eltökélt csavaros szabály: egybeesik a csavar mozgási irányával, egy pont vagy test forgástengelye mentén orientálódik és a test forgásirányában van elforgatva (2.2. ábra), azaz.
.
Szöggyorsulása szögsebesség (pillanatnyi szöggyorsulás) vektormennyiségi deriváltjának nevezzük.
, (2.8.)
Vektor egybeesik a forgástengellyel, és a vektorral azonos irányba irányul , ha a forgás gyorsul, és ellenkező irányba, ha a forgás lassú.
Sebességnegységnyi időre jutó testeket nevezzükforgási sebesség .
A test egy teljes fordulatának T idejét nevezzükforgási időszak . AholRa Δφ=2π radián szöget írja le
Ezzel mondva
, (2.9)
A (2.8) egyenlet a következőképpen írható fel:
(2.10)
Ezután a gyorsulás érintőleges összetevője
és =R(2,11)
Az a n normál gyorsulás a következőképpen fejezhető ki:
figyelembe véve (2.7) és (2.9)
(2.12)
Utána teljes gyorsítás.
Állandó szöggyorsulású forgómozgás esetén a (2.1) – (2.3) egyenlettel analóg módon felírhatjuk a kinematikai egyenletet a transzlációs mozgásra:
,
.
4.1. Körkörös mozgás állandó sebességgel.
A körkörös mozgás a görbe vonalú mozgás legegyszerűbb típusa.
4.1.1. A görbe vonalú mozgás olyan mozgás, amelynek pályája egy görbe vonal.
Állandó sebességű körkörös mozgáshoz:
1) mozgás pályája - kör;
2) a sebességvektor tangenciálisan irányul a körre;
3) a sebességvektor folyamatosan változtatja az irányát;
4) a gyorsulás, az úgynevezett centripetális (vagy normál) gyorsulás, felelős a sebesség irányának megváltoztatásáért;
5) a centripetális gyorsulás csak a sebességvektor irányát változtatja meg, míg a sebességmodul változatlan marad;
6) a centripetális gyorsulás annak a körnek a középpontja felé irányul, amely mentén a mozgás megtörténik (a centripetális gyorsulás mindig merőleges a sebességvektorra).
4.1.2. Időszak ( T) a kör körüli egy teljes fordulat ideje.
Ez egy állandó mennyiség, mivel a kerület állandó és a mozgás sebessége állandó.
4.1.3 Frekvencia - a teljes fordulatok száma 1 másodperc alatt.
Lényegében a frekvencia megválaszolja a kérdést: milyen gyorsan forog egy test?
4.1.4. Lineáris sebesség - megmutatja, hogy mennyit tesz meg a test 1 s alatt (ez ugyanaz a sebesség, amelyet az előző témákban tárgyaltunk)
Ahol R- a kör sugara.
4.1.5. A szögsebesség azt a szöget mutatja, amelyen keresztül egy test 1 s alatt elfordul.
hol van az a szög, amelyen keresztül a test elfordult az idő során
4.1.6. Centripetális gyorsulás
Emlékezzünk vissza, hogy a centripetális gyorsulás csak a sebességvektor elfordulásáért felelős. Sőt, mivel a sebesség állandó, a gyorsulás értéke is állandó.
4.1.7. A forgási szög törvénye
Ez az állandó sebességű mozgás törvényének teljes analógja:
A koordináták szerepe x a szög játssza a kezdeti koordináta szerepét, a sebesség játszik - szögsebesség És ugyanúgy kell dolgozni a képlettel, mint korábban az egyenletes mozgás törvényének képletével.
4.2. Körkörös mozgás állandó gyorsulással.
4.2.1. Tangenciális gyorsulás
A centripetális gyorsulás felelős a sebességvektor irányának megváltoztatásáért, de ha a sebességmodul is változik, akkor meg kell adni az ezért felelős értéket - tangenciális gyorsulás
A képlet formájából jól látszik, hogy ez a szokásos gyorsulás, amiről korábban is volt szó. Ha akkor érvényesek az egyenletesen gyorsított mozgás képletei:
Ahol S- a test által megtett út egy kör körül.
Tehát még egyszer hangsúlyozzuk, a sebességmodul cseréjéért felelős.
4.2.2. Szöggyorsulás
Bevezettük a sebesség analógját a körben történő mozgáshoz - a szögsebességet. Természetes lesz bevezetni a gyorsulás analógját - a szöggyorsulást
A szöggyorsulás a tangenciális gyorsulással függ össze:
A képletből jól látható, hogy ha a tangenciális gyorsulás állandó, akkor a szöggyorsulás is állandó lesz. Akkor írhatjuk:
A képlet az egyenletesen váltakozó mozgás törvényének teljes analógja, így már tudjuk, hogyan kell dolgozni ezzel a képlettel.
4.2.3. Teljes gyorsulás
A centripetális (vagy normál) és tangenciális gyorsulások nem függetlenek egymástól. Valójában ezek a teljes gyorsulás vetületei a normál (a kör sugara mentén, azaz a sebességre merőlegesen) és a tangenciális (a körhöz a sebességvektor irányába irányított) tengelyekre vetítve. Ezért
A normál és tangenciális tengelyek mindig merőlegesek, ezért az abszolút gyorsulási modul abszolút mindig megtalálható a következő képlettel:
4.4. Mozgás íves úton.
A körkörös mozgás a görbe vonalú mozgás egy speciális fajtája. Általános esetben, ha a pálya egy tetszőleges görbe (lásd az ábrát), a teljes pálya szakaszokra osztható: ABÉs DE- olyan egyenes szakaszok, amelyekre az egyenes vonalú mozgásra vonatkozó összes képlet érvényes; és minden egyenesnek nem tekinthető szakaszhoz szerkesztünk egy érintőkört (egy olyan kört, amely csak ezen a ponton érinti a pályát) - pontokban CÉs D. Az érintőkör sugarát görbületi sugárnak nevezzük. A görbületi sugárnak a pálya minden pontjában megvan a maga értéke.
Képlet a görbületi sugár meghatározásához:
ahol a normál gyorsulás egy adott pontban (a teljes gyorsulás vetülete a sebességvektorra merőleges tengelyre).
A részecskék adott pálya mentén történő mozgásának fontos speciális esete a körben történő mozgás. A részecske helyzete a körön (46. ábra) úgy adható meg, hogy nem valamilyen A kezdőponttól való távolságot, hanem a kör O középpontjából húzott sugár és a körbe húzott sugarú részecske közötti szöget jelöljük. a kiindulópont A.
A pálya mentén történő mozgás sebességével együtt, amelyet úgy határoznak meg
célszerű bevezetni a szögsebességet, amely a szögváltozás sebességét jellemzi
A pálya mentén történő mozgás sebességét lineáris sebességnek is nevezik. Állítsunk fel kapcsolatot a lineáris és a szögsebességek között. A szöget bezáró I ív hossza egyenlő azzal, ahol a kör sugara, és a szöget radiánban mérjük. Ezért a co szögsebesség összefüggésben van a lineáris sebességgel
Rizs. 46. Az Angle meghatározza egy pont helyzetét a körön
A gyorsulás körben, valamint tetszőleges görbe vonalú mozgás során általában két összetevőből áll: érintőleges, amely a körre érintőlegesen irányul, és a sebességérték változásának sebességét jellemzi, és normál, amely a kör középpontja felé irányul. kör és jellemzi a változás sebességét a sebesség irányában.
A gyorsulás normálkomponensének, amelyet ebben az esetben (körmozgás) centripetális gyorsulásnak nevezünk, a (3) általános képlet 8. §-a adja meg, amelyben most a lineáris sebesség szögsebességben fejezhető ki a (3) képlet segítségével. ):
Itt a kör sugara természetesen a pálya minden pontjára azonos.
Egyenletes körmozgás esetén, amikor az érték állandó, a co szögsebesség is állandó, amint az a (3)-ból látható. Ebben az esetben ezt néha ciklikus frekvenciának is nevezik.
Időszak és gyakoriság. Az egyenletes körkörös mozgás jellemzésére a c-vel együtt célszerű a T fordulat periódusát használni, amely az az idő, amely alatt egy teljes fordulatot hajtanak végre, és a frekvencia - a T periódus reciproka, amely megegyezik a fordulatszámmal. fordulat időegységenként:
A szögsebesség (2) definíciójából következik a mennyiségek közötti kapcsolat
Ez az összefüggés lehetővé teszi, hogy a (4) képletet a centripetális gyorsuláshoz a következő formában írjuk fel:
Vegye figyelembe, hogy a co szögsebességet radián per másodpercben, a frekvenciát pedig fordulat per másodpercben mérik. A és méretei megegyeznek, mivel ezek a mennyiségek csak számszerű tényezőben térnek el egymástól
Feladat
A körgyűrű mentén. A játékvasút sínjei sugárgyűrűt alkotnak (47. ábra). Az autó ezek mentén halad, egy rúd tolja, amely állandó szögsebességgel forog egy pont körül, amely a gyűrű belsejében fekszik, szinte a síneknél. Hogyan változik a pótkocsi sebessége mozgás közben?
Rizs. 47. A szögsebesség meghatározása körgyűrűn haladva
Megoldás. Egy bizonyos irányú rúd által alkotott szög egy lineáris törvény szerint idővel változik: . A szög mérési irányaként célszerű a ponton átmenő kör átmérőjét venni (47. ábra). Az O pont a kör középpontja. Nyilvánvaló, hogy a középső szög, amely meghatározza a pótkocsi helyzetét a körön, kétszerese az ugyanazon az íven beírt szögnek: ezért a pótkocsi szögsebessége a sínek mentén haladva kétszerese annak a szögsebességnek, amellyel a rúd forog:
Így a pótkocsi szögsebessége állandónak bizonyult. Ez azt jelenti, hogy a pótkocsi egyenletesen mozog a sínek mentén. Lineáris sebessége állandó és egyenlő
Az ilyen egyenletes körmozgású pótkocsi gyorsulása mindig az O középpont felé irányul, modulját a (4) kifejezés adja meg:
Nézd meg a (4) képletet. Hogyan kell érteni: a gyorsulás még mindig arányos vagy fordítottan arányos?
Magyarázza meg, hogy egy kör körüli egyenetlen mozgás során a co szögsebesség miért tartja meg értelmét, de veszíti el jelentését?
A szögsebesség mint vektor. Egyes esetekben célszerű a szögsebességet olyan vektornak tekinteni, amelynek nagysága egyenlő, és állandó iránya merőleges arra a síkra, amelyben a kör fekszik. Egy ilyen vektor segítségével a (3)-hoz hasonló képletet írhatunk, amely egy körben mozgó részecske sebességvektorát fejezi ki.
Rizs. 48. Szögsebesség vektor
Helyezzük az origót a kör O középpontjába. Ekkor, amikor a részecske mozog, sugárvektora csak co szögsebességgel fog forogni, a modulja pedig mindig egyenlő lesz a kör sugarával (48. ábra). Látható, hogy a körre érintőlegesen irányított sebességvektor a с szögsebességvektor és a részecske sugárvektorának vektorszorzataként ábrázolható:
vektoros alkotás. Definíció szerint két vektor keresztszorzata egy olyan vektor, amely merőleges arra a síkra, amelyben a szorzott vektorok vannak. A vektorszorzat irányát a következő szabály szerint választjuk ki. Az első tényező gondolatban a második felé fordul, mintha egy csavarkulcs nyele lenne. A vektorszorzat ugyanabba az irányba van irányítva, amerre egy jobbmenetes csavar mozogna.
Ha egy vektorszorzatban felcseréljük a faktorokat, akkor az ellenkező irányba változik: Ez azt jelenti, hogy a vektorszorzat nem kommutatív.
ábrából 48 látható, hogy a (8) képlet akkor adja meg a vektor helyes irányát, ha a co vektor pontosan az ábrán látható módon van irányítva. Ezért megfogalmazhatjuk a következő szabályt: a szögsebesség-vektor iránya egybeesik egy jobbmenetű csavar mozgási irányával, amelynek feje ugyanabba az irányba forog, mint ahogy a részecske a körben mozog.
Definíció szerint egy vektorszorzat modulusa egyenlő a szorzott vektorok modulusának és a közöttük lévő a szög szinuszának szorzatával:
A (8) képletben a с és szorzott vektorok merőlegesek egymásra, ezért a (3) képlet szerint annak lennie kell.
Mit mondhatunk két párhuzamos vektor keresztszorzatáról?
Mi az óramutató szögsebesség-vektorának iránya? Miben különböznek ezek a vektorok a perc- és óramutatókban?
Tudod jól, hogy a pálya alakjától függően a mozgás fel van osztva egyenes vonalúÉs görbe vonalú. Az előző leckékben megtanultuk, hogyan kell egyenes vonalú mozgással dolgozni, nevezetesen az ilyen típusú mozgások mechanika fő problémájának megoldását.
Nyilvánvaló azonban, hogy a való világban leggyakrabban görbe vonalú mozgással foglalkozunk, amikor a pálya görbe vonal. Ilyen mozgás például a horizonthoz képest szögben bedobott test pályája, a Föld mozgása a Nap körül, és még a szemed mozgásának pályája is, amelyek most ezt a megjegyzést követik.
Ezt a leckét annak a kérdésnek szenteljük, hogy miként oldható meg a mechanika fő problémája görbe vonalú mozgás esetén.
Kezdésként határozzuk meg, hogy milyen alapvető különbségek vannak a görbe vonalú mozgásban (1. ábra) az egyenes vonalú mozgáshoz képest, és mihez vezetnek ezek a különbségek.
Rizs. 1. A görbe vonalú mozgás pályája
Beszéljünk arról, hogyan kényelmes leírni egy test mozgását görbe vonalú mozgás során.
A mozgás külön szakaszokra bontható, amelyek mindegyikében a mozgás egyenes vonalúnak tekinthető (2. ábra).
Rizs. 2. A görbe vonalú mozgás felosztása egyenes vonalú mozgás szakaszokra
A következő megközelítés azonban kényelmesebb. Ezt a mozgást több körív mentén végzett mozgás kombinációjaként fogjuk elképzelni (3. ábra). Kérjük, vegye figyelembe, hogy kevesebb ilyen partíció van, mint az előző esetben, ráadásul a kör mentén történő mozgás görbe vonalú. Ezenkívül a körben történő mozgás példái nagyon gyakoriak a természetben. Ebből arra következtethetünk:
A görbe vonalú mozgás leírásához meg kell tanulnia leírni a körben történő mozgást, majd az önkényes mozgást körívek mentén végzett mozgáshalmazok formájában kell ábrázolnia.
Rizs. 3. A görbe vonalú mozgás felosztása körívek mentén történő mozgásba
Tehát kezdjük a görbe vonalú mozgás tanulmányozását a körben történő egyenletes mozgás tanulmányozásával. Nézzük meg, mik az alapvető különbségek a görbe vonalú mozgás és az egyenes vonalú mozgás között. Kezdésként emlékezzünk arra, hogy a kilencedik osztályban azt vizsgáltuk, hogy a test sebessége a körben haladva érintőlegesen irányul a pályára (4. ábra). Ezt a tényt egyébként kísérletileg is megfigyelheti, ha figyeli, hogyan mozognak a szikrák élezőkő használatakor.
Tekintsük egy test körív mentén történő mozgását (5. ábra).
Rizs. 5. Testsebesség körben történő mozgáskor
Vegye figyelembe, hogy ebben az esetben a test sebességének modulusa egy pontban egyenlő a test sebességének modulusával a pontban:
A vektor azonban nem egyenlő a vektorral. Tehát van egy sebességkülönbség vektorunk (6. ábra):
Rizs. 6. Sebességkülönbség vektor
Sőt, a sebesség változása egy idő után bekövetkezett. Így az ismerős kombinációt kapjuk:
Ez nem más, mint a sebesség változása egy idő alatt, vagy egy test felgyorsulása. Egy nagyon fontos következtetést lehet levonni:
A görbe pályán történő mozgás felgyorsul. Ennek a gyorsulásnak a természete a sebességvektor irányának folyamatos változása.
Még egyszer jegyezzük meg, hogy még ha azt mondjuk is, hogy a test egyenletesen mozog egy körben, akkor ez azt jelenti, hogy a test sebességének modulusa nem változik. Az ilyen mozgás azonban mindig felgyorsul, mivel a sebesség iránya változik.
Kilencedik osztályban azt tanulmányozta, hogy ez a gyorsulás mit jelent, és hogyan irányul (7. ábra). A centripetális gyorsulás mindig annak a körnek a középpontja felé irányul, amelyen a test mozog.
Rizs. 7. Centripetális gyorsulás
A centripetális gyorsulás modulja a következő képlettel számítható ki:
Térjünk át a test egyenletes körben történő mozgásának leírására. Egyezzünk meg abban, hogy a transzlációs mozgás leírásához használt sebességet mostantól lineáris sebességnek nevezzük. Lineáris sebességgel pedig a forgó test röppályájának pontjában mért pillanatnyi sebességet fogjuk érteni.
Rizs. 8. Lemezpontok mozgása
Vegyünk egy korongot, amely az óramutató járásával megegyezően forog a határozottság érdekében. Sugárján két pontot és (8. ábra) jelölünk. Nézzük a mozgásukat. Idővel ezek a pontok a kör ívei mentén mozognak, és pontokká és pontokká válnak. Nyilvánvaló, hogy a lényeg jobban elmozdult, mint a lényeg. Ebből arra következtethetünk, hogy minél távolabb van egy pont a forgástengelytől, annál nagyobb lineáris sebességgel mozog
Ha azonban alaposan megnézzük a és pontokat, akkor azt mondhatjuk, hogy az a szög, amellyel elfordultak a forgástengelyhez képest, változatlan maradt. A körben végzett mozgás leírására a szögjellemzőket fogjuk használni. Vegye figyelembe, hogy a körkörös mozgás leírására használhatjuk sarok jellemzők.
Kezdjük el a körben való mozgást a legegyszerűbb esettel – az egyenletes körben történő mozgással – foglalkozni. Emlékezzünk vissza, hogy az egyenletes transzlációs mozgás olyan mozgás, amelyben a test egyenlő mozgásokat végez tetszőleges egyenlő időtartamon keresztül. Analógia útján megadhatjuk a körben történő egyenletes mozgás definícióját.
Az egyenletes körmozgás olyan mozgás, amelyben a test egyenlő szögekben forog tetszőleges egyenlő időintervallumban.
A lineáris sebesség fogalmához hasonlóan bevezetik a szögsebesség fogalmát.
Az egyenletes mozgás szögsebessége ( egy fizikai mennyiség, amely egyenlő annak a szögnek a hányadosával, amelyen keresztül a test elfordult ahhoz az időhöz képest, amely alatt ez a forgás bekövetkezett.
A fizikában leggyakrabban a radián szögmértéket használják. Például a b szög egyenlő a radiánnal. A szögsebességet radián per másodpercben mérjük:
Keressük meg az összefüggést egy pont forgási szögsebessége és ennek a pontnak a lineáris sebessége között.
Rizs. 9. A szög- és lineáris sebesség kapcsolata
Forgatáskor egy pont áthalad egy hosszúságú íven, és szögben elfordul. Egy szög radiánmértékének definíciójából felírhatjuk:
Osszuk el az egyenlőség bal és jobb oldalát a mozgás időtartamával, majd használjuk a szög- és lineáris sebességek definícióját:
Vegye figyelembe, hogy minél távolabb van egy pont a forgástengelytől, annál nagyobb a lineáris sebessége. És magán a forgástengelyen elhelyezkedő pontok mozdulatlanok. Példa erre a körhinta: minél közelebb van a körhinta közepéhez, annál könnyebben tud rajta maradni.
A lineáris és a szögsebességnek ezt a függőségét a geostacionárius műholdakban használják (olyan műholdak, amelyek mindig a földfelszín ugyanazon pontja felett helyezkednek el). Az ilyen műholdaknak köszönhetően képesek vagyunk televíziós jelek vételére.
Emlékezzünk arra, hogy korábban bevezettük a periódus és a forgási frekvencia fogalmát.
A forgási periódus egy teljes fordulat ideje. A forgási periódust egy betű jelzi, és SI másodpercben mérjük:
A forgási frekvencia egy fizikai mennyiség, amely megegyezik a test által egységnyi idő alatt megtett fordulatok számával.
A gyakoriságot egy betű jelzi, és reciprok másodpercben mérjük:
Összefüggenek a következő relációval:
Összefüggés van a szögsebesség és a test forgási frekvenciája között. Ha emlékszünk arra, hogy egy teljes fordulat egyenlő -vel, akkor könnyen belátható, hogy a szögsebesség:
Ha ezeket a kifejezéseket behelyettesítjük a szög- és lineáris sebesség kapcsolatába, megkaphatjuk a lineáris sebesség periódustól vagy frekvenciától való függését:
Írjuk fel a centripetális gyorsulás és a következő mennyiségek közötti összefüggést is:
Így ismerjük az egyenletes körmozgás összes jellemzője közötti összefüggést.
Foglaljuk össze. Ebben a leckében elkezdtük leírni a görbe vonalú mozgást. Megértettük, hogyan kapcsolhatjuk össze a görbe vonalú mozgást a körkörös mozgással. A körmozgás mindig felgyorsul, és a gyorsulás jelenléte meghatározza, hogy a sebesség mindig irányt változtat. Ezt a gyorsulást centripetálisnak nevezik. Végül megemlékeztünk a körmozgás néhány jellemzőjéről (lineáris sebesség, szögsebesség, forgási periódus és frekvencia), és megtaláltuk a köztük lévő összefüggéseket.
Bibliográfia
- G.Ya. Myakishev, B.B. Buhovcev, N.N. Szockij. Fizika 10. - M.: Oktatás, 2008.
- A.P. Rymkevich. Fizika. Problémakönyv 10-11. - M.: Túzok, 2006.
- O.Ya. Savchenko. Fizikai problémák. - M.: Nauka, 1988.
- A.V. Peryskin, V.V. Krauklis. Fizika tanfolyam. T. 1. - M.: Állam. tanár szerk. min. az RSFSR oktatása, 1957.
- Аyp.ru ().
- Wikipédia ().
Házi feladat
Az óra feladatainak megoldása után fel tud készülni az államvizsga 1. kérdésére és az egységes államvizsga A1, A2 kérdéseire.
- 92., 94., 98., 106., 110. feladat - Szo. problémák A.P. Rymkevich, szerk. 10
- Számítsa ki az óra perc-, másodperc- és óramutatójának szögsebességét! Számítsa ki e nyilak hegyére ható centripetális gyorsulást, ha mindegyik sugara egy méter.
Egy pont kör menti mozgásának leírásakor a pont mozgását a szöggel jellemezzük Δφ , amely egy pont sugárvektorát írja le az idő függvényében Δt. Szögeltolódás végtelenül rövid idő alatt dtáltal jelölve dφ.
A szögelmozdulás egy vektormennyiség. A vektor (vagy ) irányát a kardánszabály határozza meg: ha a kardánt (jobbmenetes csavar) a pont mozgásának irányába forgatod, a kardán a szögeltolódási vektor irányába fog elmozdulni. ábrán. 14 M pont az óramutató járásával megegyező irányban mozog, ha alulról nézzük a mozgássíkot. Ha ebbe az irányba csavarja a karmantyút, a vektor felfelé irányul.
Így a szögeltolódási vektor irányát a pozitív forgásirány megválasztása határozza meg. A pozitív forgásirányt a jobbmenetes karmantyús szabály határozza meg. Ugyanilyen sikerrel azonban lehetne venni egy balos menetű karmantyút is. Ebben az esetben a szögeltolódási vektor iránya ellentétes lenne.
Az olyan mennyiségek mérlegelésekor, mint a sebesség, a gyorsulás, az elmozdulásvektor, fel sem merült az irányuk megválasztásának kérdése: azt maguk a mennyiségek természetéből adódóan határozták meg. Az ilyen vektorokat polárisnak nevezzük. A szögeltolódási vektorhoz hasonló vektorokat ún tengelyirányú, vagy pszeudovektorok. Az axiális vektor irányát a pozitív forgásirány megválasztásával határozzuk meg. Ezenkívül az axiális vektornak nincs alkalmazási pontja. Poláris vektorok, amelyeket eddig figyelembe vettünk, mozgó pontra alkalmazzuk. Axiális vektor esetén csak azt az irányt (tengely, tengely - latin) jelezheti, amelyre irányul. Az a tengely, amely mentén a szögeltolódási vektor irányul, merőleges a forgási síkra. Jellemzően a szögeltolódási vektort a kör középpontján átmenő tengelyre rajzoljuk (14. ábra), bár bárhol megrajzolható, így a kérdéses ponton átmenő tengelyen is.
Az SI rendszerben a szögeket radiánban mérik. A radián olyan szög, amelynek ívhossza megegyezik a kör sugarával. Így a teljes szög (360 0) 2π radián.
Egy pont mozgása a körben
Szögsebesség– vektormennyiség, számszerűen megegyezik az egységnyi idő alatti forgásszöggel. A szögsebességet általában a görög ω betűvel jelölik. Definíció szerint a szögsebesség egy szög deriváltja az idő függvényében:
. (19)
A szögsebesség vektor iránya egybeesik a szögelmozdulás vektor irányával (14. ábra). A szögsebesség-vektor, akárcsak a szögeltolódási vektor, egy tengelyirányú vektor.
A szögsebesség dimenziója rad/s.
Az állandó szögsebességű forgást egyenletesnek nevezzük, ahol ω = φ/t.
Az egyenletes forgást a T forgási periódussal jellemezhetjük, amely alatt azt az időt értjük, amely alatt a test egy fordulatot tesz, azaz 2π szögben elfordul. Mivel a Δt = T időintervallum a Δφ = 2π elfordulási szögnek felel meg, akkor
(20)
Az időegységenkénti fordulatok száma ν nyilvánvalóan egyenlő:
(21)
A ν értékét hertzben (Hz) mérjük. Egy hertz egy fordulat másodpercenként, vagyis 2π rad/s.
A forgási periódus és az időegységenkénti fordulatszám fogalma az egyenetlen forgásra is megőrizhető, a T pillanatértékkel azt az időt értve, amely alatt a test egy fordulatot tenne, ha egyenletesen forogna adott pillanatnyi értékkel. szögsebességű, és ν azt a fordulatot jelenti, amelyet egy test egységnyi idő alatt hasonló körülmények között megtenne.
Ha a szögsebesség idővel változik, akkor a forgást egyenetlennek nevezzük. Ebben az esetben írja be szöggyorsulás ugyanúgy, ahogy az egyenes vonalú mozgásnál bevezették a lineáris gyorsulást. A szöggyorsulás a szögsebesség időegység alatti változása, amelyet a szögsebesség időhöz viszonyított deriváltjaként vagy a szögeltolódás időhöz viszonyított második deriváltjaként számítanak ki:
(22)
Akárcsak a szögsebesség, a szöggyorsulás is vektormennyiség. A szöggyorsulási vektor axiális vektor, gyorsított forgás esetén a szögsebesség-vektorral azonos irányú (14. ábra); lassú forgás esetén a szöggyorsulási vektor a szögsebességvektorral ellentétes irányban irányul.
Egyenletesen változó forgó mozgásnál az egyenletesen változó egyenes vonalú mozgást leíró (10) és (11) képletekhez hasonló összefüggések mennek végbe:
ω = ω 0 ± εt,
.