Usamljeni provodnik se zove, u blizini kojih nema drugih naelektrisanih tela, dielektrika, koji bi mogli uticati na raspodelu naelektrisanja ovog provodnika.

Omjer veličine naboja i potencijala za određeni provodnik je konstantna vrijednost, tzv električni kapacitet (kapacitet) OD , .

Dakle, električni kapacitet usamljenog vodiča je numerički jednak naboju koji se mora prenijeti vodiču da bi se njegov potencijal promijenio za jedan. Iskustvo je pokazalo da električni kapacitet usamljenog vodiča zavisi od njegovih geometrijskih dimenzija, oblika, dielektričnih svojstava okoline i ne zavisi od veličine naelektrisanja vodiča.

Posmatrajmo usamljenu loptu poluprečnika R koja se nalazi u homogenom mediju sa permitivnošću . Prethodno je dobijeno da je potencijal lopte jednak . Zatim kapacitet lopte , tj. zavisi samo od njegovog radijusa.

Jedinica kapacitivnosti je 1 farad (F). 1F je kapacitet takvog usamljenog vodiča, čiji će se potencijal promijeniti za 1V kada se prenese naboj od 1C. Farad je vrlo velika vrijednost, stoga se u praksi koriste višestruke jedinice: milifarad (mF, 1mF = 10 -3 F), mikrofarad (μF, 1 μF = 10 -6 F), nanofarad (nF, 1nF = 10 -9 F), pikofarad (pF, 1pF = 10 -12 F).

Usamljeni provodnici, čak i vrlo velikih dimenzija, imaju male kapacitete. Usamljena lopta poluprečnika 1500 puta većeg od radijusa Zemlje imala bi kapacitet od 1F. Električni kapacitet Zemlje je 0,7 mF.

1. 18. Međusobni električni kapacitet. Kondenzatori

Neka u blizini naelektrisanog vodiča A ima nenaelektrisanih provodnika ili dielektrika. Pod dejstvom polja provodnika A u telima 1 i 2 nastaju indukovana (ako su provodnici 1 i 2) ili vezana (ako su dielektrici) naelektrisanja, a naelektrisanja suprotnog predznaka će se nalaziti bliže A (slika 1.25). Inducirani (ili vezani) naboji stvaraju vlastito polje u suprotnom smjeru, što slabi polje provodnika A, smanjujući njegov potencijal i povećavajući njegov električni kapacitet.

Sl.1.25. Međusobni uticaj provodnika.

U praksi postoji potreba za uređajima koji bi pri relativno malom potencijalu akumulirali (kondenzirali) značajne naboje na sebi. Osnova takvih uređaja, tzv kondenzatori, činjenica je da se kapacitet provodnika povećava kada mu se približe druga tijela. Najjednostavniji ravni kondenzator sastoji se od dva blisko raspoređena provodnika nabijena jednakim i suprotnim nabojem. Generatori ovaj sistem provodnici se nazivaju obloge.

Da bi polje koje stvaraju naelektrisane ploče bilo potpuno koncentrisano unutar kondenzatora, ploče moraju biti u obliku dvije blisko raspoređene ploče, ili koaksijalnih cilindara, ili koncentričnih sfera. Prema tome, kondenzatori se nazivaju stan, cilindrični ili sferni.

Razlika potencijala između ploča proporcionalna je apsolutnoj vrijednosti naboja ploče. Stoga je omjer konstantna vrijednost za određeni kondenzator. Određeno je OD i pozvao međusobni električni kapacitet provodnika ili kapacitivnost kondenzatora. Kapacitet kondenzatora je numerički jednak naboju koji treba prenijeti s jedne ploče kondenzatora na drugu da bi se njihova razlika potencijala promijenila za jedan.

Razlika potencijala ravnog kondenzatora je jednaka , gdje je površinska gustina naboja ploče. S je površina ploče kondenzatora.. Otuda i kapacitivnost ravnog kondenzatora. Iz ove formule slijedi da OD ravni kondenzator zavisi od njegovih geometrijskih dimenzija, tj. na S i d, i permitivnost dielektrika koji ispunjava interplanarni prostor. Upotreba feroelektrika kao sloja značajno povećava kapacitivnost kondenzatora, jer.  dostižu veoma velike vrednosti. U vrlo jakim poljima (reda E pr  10 7 V / m), dielektrik se uništava ili se „razbija“, prestaje biti izolator i postaje provodnik. Ovaj "napon proboja" ovisi o obliku ploča, svojstvima dielektrika i njegovoj debljini.

Da bi se dobili uređaji različitih električnih kapaciteta, kondenzatori se spajaju paralelno i serijski.

Paralelno povezivanje kondenzatora (sl. 1. 26). U ovom slučaju, budući da spojene žice-provodnici imaju isti potencijal, razlika potencijala na pločama svih kondenzatora je ista i jednaka. Napunjenost kondenzatora će biti

, … , .

Usamljeni provodnik se zove, u blizini kojih nema drugih naelektrisanih tela, dielektrika, koji bi mogli uticati na raspodelu naelektrisanja ovog provodnika.

Omjer veličine naboja i potencijala za određeni provodnik je konstantna vrijednost, tzv električni kapacitet (kapacitet) OD , .

Dakle, električni kapacitet usamljenog vodiča je numerički jednak naboju koji se mora prenijeti vodiču da bi se njegov potencijal promijenio za jedan. Iskustvo je pokazalo da električni kapacitet usamljenog vodiča zavisi od njegovih geometrijskih dimenzija, oblika i dielektričnih svojstava. okruženje i ne zavisi od naelektrisanja provodnika.

Razmotrimo usamljenu kuglu polumjera R koja se nalazi u homogenom mediju sa permitivnošću e. Prethodno je dobijeno da je potencijal lopte jednak . Zatim kapacitet lopte , tj. zavisi samo od njegovog radijusa.

Jedinica kapacitivnosti je 1 farad (F). 1F je kapacitet takvog usamljenog vodiča, čiji će se potencijal promijeniti za 1V kada se prenese naboj od 1C. Farad je vrlo velika vrijednost, stoga se u praksi koriste višestruke jedinice: milifarad (mF, 1mF = 10 -3 F), mikrofarad (μF, 1 μF = 10 -6 F), nanofarad (nF, 1nF = 10 -9 F), pikofarad (pF, 1pF = 10 -12 F).

Usamljeni provodnici, čak i vrlo velikih dimenzija, imaju male kapacitete. Usamljena lopta poluprečnika 1500 puta većeg od radijusa Zemlje imala bi kapacitet od 1F. Električni kapacitet Zemlje je 0,7 mF.

Iskustvo pokazuje da kada se saopštava naplata Q provodnika, njegov potencijal se mijenja proporcionalno vrijednosti φ. Faktor proporcionalnosti

pozvao električni kapacitet(kapacitet) provodnika.

Jedinica kapaciteta je Farad: .

Potencijal lopte poluprečnika R prema (3.16):

Upoređujući sa (3.24), dobijamo formulu provodni kapacitet lopte:

C = 4πε 0 εR.(3.25)

Pronađite poluprečnik kuglice čiji je kapacitet jednak 1F:

.

Ova vrijednost je 1400 puta veća od radijusa Zemlje. Stoga je farad vrlo velika jedinica kapacitivnosti. Stoga se u praksi kapacitet provodnika (kondenzatora) mjeri u mikrofaradima ili pF.

Za povećanje električnog kapaciteta provodnika u tehnici se koriste uređaji koji se nazivaju kondenzatori. Kondenzator se sastoji od dva provodnika, obično odvojena dielektrikom. Na primjer, dvije paralelne ravne ploče sa dielektrikom između njih formiraju ravan kondenzator.

Kapacitet kondenzatora određuje se formulom sličnom (3.24):

, (3.26)

gdje je φ 1 -φ 2 razlika potencijala između ploča kondenzatora;

σ-površinska gustina naboja na pločama;

S je površina ploče.

U prisustvu dielektrika između ploča sa permitivnošću ε>1, imamo φ 1 - φ 2 =Ed ili, uzimajući u obzir formulu (3.12):

Zamjenom ove vrijednosti razlike potencijala u (3.26) dobijamo formulu za kapacitivnost ravnog kondenzatora:

gdje je d razmak između ploča.

Kapacitet sfernog kondenzatora:

C \u003d 4π ε ε 0 r 1 r 2 / (r 2 -r 1), (3.28)

gdje su r 1 i r 2 polumjeri koncentričnih sfera.

Kapacitet cilindričnog kondenzatora:

C \u003d 2π ε ε 0 ℓ ℓn r 1 / r 2, (3.29)

gdje ℓ- dužina šupljih koaksijalnih cilindara poluprečnika r 1 i r 2 .

Da bi se povećao kapacitet i promijenile njegove moguće vrijednosti, kondenzatori se kombiniraju u baterije. Kada je povezan paralelno, kapacitet baterije:

Sa sekvencijalnim:

Energija sistema naelektrisanja.

Prilikom formiranja sistema naelektrisanja, energija se troši na prevazilaženje njihove interakcije:

, (3.32)

gdje φi-potencijal na mjestu gdje se nalazi punjenje Q i, stvorena svim naplatama sistema osim Q i.

Energija naelektrisanog provodnika

U skladu sa zakonom održanja, energija W naelektrisanog provodnika može se definisati kao rad koji potroše sile električno polje provodnik za punjenje: punjenje Q nose u malim dozama dQ do provodnika iz beskonačnosti. Onda elementarni rad, izvedeno u ovom slučaju, prema (3.17) je jednako.

Električni kapacitet usamljenog provodnika

Razmislite usamljeni dirigent, tj. provodnik koji je uklonjen sa drugih provodnika, tijela i naelektrisanja. Njegov potencijal je direktno proporcionalan naboju provodnika. Iz iskustva proizlazi da različiti provodnici, budući da su jednako nabijeni, imaju različite potencijale. Dakle, za usamljenog dirigenta možemo pisati

vrijednost

(93.1)

pozvao električni kapacitet(ili jednostavno kapacitet) usamljenog provodnika. Kapacitet usamljenog provodnika je određen naelektrisanjem, čija poruka provodniku menja svoj potencijal za jedan.

Kapacitet vodiča zavisi od njegove veličine i oblika, ali ne zavisi od materijala, stanje agregacije, oblik i veličina šupljina unutar provodnika. To je zbog činjenice da se višak naboja distribuira na vanjskoj površini vodiča. Kapacitet takođe ne zavisi od naelektrisanja provodnika, niti od njegovog potencijala.

Jedinica električnog kapaciteta - farad(F): 1 F je kapacitet takvog usamljenog vodiča, čiji se potencijal mijenja za 1 V kada mu se prenese naboj od 1 C.

Prema (84.5), potencijal usamljene lopte poluprečnika R, koji se nalazi u homogenom mediju sa permitivnošću e, jednak je

Koristeći formulu (93.1), dobijamo da je kapacitet lopte

(93.2)

Iz ovoga slijedi da je usamljena lopta koja se nalazi u vakuumu i ima radijus R=C/(4pe 0)»9×10 6 km, što je otprilike 1400 puta veće od radijusa Zemlje (električni kapacitet Zemlje OD" 0,7 mF). Posljedično, farad je vrlo velika vrijednost, stoga se u praksi koriste višestruke jedinice - milifarad (mF), mikrofarad (μF), nanofarad (nF), pikofarad (pF). Iz formule (93.2) također slijedi da je jedinica električne konstante e 0 farad po metru (F/m) (vidi (78.3)).

Kondenzatori

Da bi provodnik imao veliki kapacitet, on mora biti veoma velik. U praksi su, međutim, potrebni uređaji koji sa malim veličinama i malim potencijalima u odnosu na okolna tijela mogu akumulirati značajne naboje, drugim riječima, imaju veliki kapacitet. Ovi uređaji se nazivaju kondenzatori.

Ako se druga tijela približe nabijenom vodiču, tada na njima nastaju inducirani (na vodiču) ili vezani (na dielektriku) naboji, a naboji najbliži induciraćem naboju Q naelektrisanja će biti suprotnog predznaka. Ova naelektrisanja prirodno slabe polje koje stvara naboj Q, tj. snižavaju potencijal provodnika, što dovodi (vidi (93.1)) do povećanja njegovog električnog kapaciteta.

Kondenzator se sastoji od dva provodnika (ploče) odvojenih dielektrikom. Na kapacitet kondenzatora ne bi trebalo da utiču okolna tela, pa su provodnici oblikovani tako da je polje koje stvaraju akumulirani naboji koncentrisano u uskom procepu između ploča kondenzatora. Ovaj uslov je zadovoljen sa 1) dve ravne ploče; 2) dva koaksijalna cilindra; 3) dvije koncentrične sfere. Stoga se, ovisno o obliku ploča, kondenzatori dijele na ravna, cilindrična I sferni.

Budući da je polje koncentrisano unutar kondenzatora, linije napetosti počinju na jednoj ploči i završavaju na drugoj, stoga su slobodni naboji koji nastaju na različitim pločama jednaki po apsolutnoj vrijednosti suprotnim nabojima. Ispod kapacitet kondenzatora razumeo fizička količina, jednak omjeru punjenja Q akumuliran u kondenzatoru do razlike potencijala (j 1 - j 2) između njegovih obloga:

(94.1)

Izračunavamo kapacitet ravnog kondenzatora koji se sastoji od dvije paralelne metalne ploče s površinom S svaka se nalazi na udaljenosti d jedni od drugih i imaju optužbe +Q I -Q. Ako je razmak između ploča mali u odnosu na njihove linearne dimenzije, onda se efekti rubova mogu zanemariti i polje između ploča može se smatrati uniformnim. Može se izračunati pomoću formula (86.1) i (94.1). U prisustvu dielektrika između ploča, razlika potencijala između njih, prema (86.1),

(94.2)

gdje je e permitivnost. Zatim iz formule (94.1), zamjenjujući Q=sS, uzimajući u obzir (94.2), dobijamo izraz za kapacitivnost ravnog kondenzatora:

(94.3)

Za određivanje kapacitivnosti cilindričnog kondenzatora, koji se sastoji od dva šuplja koaksijalna cilindra poluprečnika r 1 i r 2 (r 2 > r 1) umetnuti jedan u drugi, opet zanemarujući ivične efekte, smatramo da je polje radijalno simetrično i koncentrisano između cilindričnih ploča. Izračunavamo razliku potencijala između ploča koristeći formulu (86.3) za polje jednoliko nabijenog beskonačnog cilindra linearne gustine t =Q/l(l- dužina obloge). U prisustvu dielektrika između ploča, razlika potencijala

(94.4)

Zamjenom (94.4) u (94.1) dobijamo izraz za kapacitivnost cilindričnog kondenzatora:

(94.5)

Da bismo odredili kapacitet sfernog kondenzatora koji se sastoji od dvije koncentrične ploče razdvojene sferičnim dielektričnim slojem, koristimo formulu (86.2) za razliku potencijala između dvije tačke koje leže na udaljenosti r 1 i r 2 (r 2 > r 1) iz centra naelektrisane sferne površine. U prisustvu dielektrika između ploča, razlika potencijala

(94.6)

Zamjenom (94.6) u (94.1) dobijamo

Ako d=r 2 - r1<<r 1 , onda r 2 » r jedan " r I C= 4pe 0 e r 2 /d. Od 4p r 2 je površina sferne obloge, tada dobijamo formulu (94.3). Dakle, sa malim razmakom u poređenju sa poluprečnikom sfere, izrazi za kapacitet sfernih i ravnih kondenzatora se poklapaju. Ovaj zaključak vrijedi i za cilindrični kondenzator: s malim razmakom između cilindara u poređenju sa njihovim polumjerima u formuli (94.5) ln ( r 2 /r 1) može se proširiti u niz, ograničen samo članom prvog reda. Kao rezultat, ponovo dolazimo do formule (94.3).

Iz formula (94.3), (94.5) i (94.7) proizilazi da je kapacitet kondenzatora bilo kojeg oblika direktno proporcionalan dielektričnoj konstanti dielektrika koji ispunjava prostor između ploča. Stoga, korištenje feroelektrika kao sloja značajno povećava kapacitet kondenzatora.

Kondenzatori su karakterizirani probojni napon- razlika potencijala između ploča kondenzatora, pri kojoj slom- električno pražnjenje kroz dielektrični sloj u kondenzatoru. Probojni napon ovisi o obliku ploča, svojstvima dielektrika i njegovoj debljini.

Da bi se povećao kapacitet i promijenile njegove moguće vrijednosti, kondenzatori se spajaju u baterije, koristeći njihove paralelne i serijske veze.

1. Paralelno povezivanje kondenzatora(Sl. 144). Za kondenzatore spojene paralelno, razlika potencijala na pločama kondenzatora je ista i jednaka je j A – j B. Ako su kapaciteti pojedinačnih kondenzatora OD 1 , OD 2 , ..., ~ n , tada su, prema (94.1), njihovi naboji jednaki

i naboj kondenzatorske banke

Pun kapacitet baterije

tj. kada su kondenzatori povezani paralelno, to je jednako zbroju kapacitivnosti pojedinačnih kondenzatora.

2. Serijsko povezivanje kondenzatora(Sl. 145). Za serijski spojene kondenzatore, naboji svih ploča su jednaki po veličini, a razlika potencijala na terminalima baterije

Razmislite usamljeni dirigent, tj. provodnik koji je uklonjen sa drugih provodnika, tijela i naelektrisanja. Njegov potencijal je, prema (84.5), direktno proporcionalan naelektrisanju provodnika. Iz iskustva proizilazi da različiti provodnici, koji su jednako nabijeni, prihvataju različite potencijale. Stoga, za usamljeni provodnik možemo napisati Q=Cj. vrijednost

C=Q/j (93.1) se poziva električni kapacitet(ili jednostavno kapacitet) usamljeni provodnik. Kapacitet usamljenog provodnika je određen naelektrisanjem, čija komunikacija sa provodnikom menja njegov potencijal za jedan. Kapacitet provodnika zavisi od njegove veličine i oblika, ali ne zavisi od materijala, agregatnog stanja, oblika i veličine šupljina unutar provodnika. To je zbog činjenice da se višak naboja distribuira na vanjskoj površini vodiča. Kapacitet takođe ne zavisi od naelektrisanja provodnika, niti od njegovog potencijala. Prethodno navedeno nije u suprotnosti sa formulom (93.1), jer samo pokazuje da je kapacitet usamljenog provodnika direktno proporcionalan njegovom naelektrisanju i obrnuto proporcionalan potencijalu. Jedinica električnog kapaciteta - farad(F): 1 F je kapacitet takvog usamljenog vodiča, čiji se potencijal mijenja za 1 V kada mu se prenese naboj od 1 C. Prema (84.5), potencijal usamljene lopte poluprečnika R, koji se nalazi u homogenom mediju sa permitivnošću e, jednak je

Koristeći formulu (93.1), dobijamo da je kapacitet lopte

C \u003d 4pe 0 e R. (93.2)

Iz toga slijedi da bi usamljena lopta u vakuumu i polumjera od 1 F imala kapacitet R= C/(4pe 0)"9 10 6 km, što je približno 1400 puta veće od radijusa Zemlje (električni kapacitet Zemlje je C"0,7mF). Posljedično, farad je vrlo velika vrijednost, stoga se u praksi koriste višestruke jedinice - milifarad (mF), mikrofarad (μF), nanofarad (nF), pikofarad (pF). Iz formule (93.2) također slijedi da je jedinica električne konstante e 0 farada po metru (F/m) (vidi (78.3)).

Kondenzatori

Kao što se može videti iz § 93, da bi provodnik imao veliki kapacitet, on mora biti veoma velik. U praksi su, međutim, potrebni uređaji koji sa malim veličinama i malim potencijalima u odnosu na okolna tijela mogu akumulirati značajne naboje, drugim riječima, imaju veliki kapacitet. Ovi uređaji se nazivaju kondenzatori.

Ako se druga tijela približe nabijenom vodiču, tada na njima nastaju inducirani (na vodiču) ili vezani (na dielektriku) naboji, a naboji suprotnog predznaka bit će najbliži induktivnom naboju Q. Ova naelektrisanja prirodno slabe polje koje stvara naboj Q, tj. snižavaju potencijal provodnika, što dovodi (vidi (93.1)) do povećanja njegovog električnog kapaciteta.

Kondenzator se sastoji od dva provodnika (ploče) odvojenih dielektrikom. Na kapacitet kondenzatora ne bi trebalo da utiču okolna tela, pa su provodnici oblikovani tako da je polje koje stvaraju akumulirani naboji koncentrisano u uskom procepu između ploča kondenzatora. Ovaj uslov je zadovoljen (videti § 82): 1) dve ravne ploče; 2) dva koaksijalna cilindra; 3) dvije koncentrične sfere. Stoga se, ovisno o obliku ploča, kondenzatori dijele na ravne, cilindrične i sferne.

Budući da je polje koncentrisano unutar kondenzatora, linije napetosti počinju na jednoj ploči i završavaju na drugoj, stoga su slobodni naboji koji nastaju na različitim pločama jednaki po apsolutnoj vrijednosti suprotnim nabojima. Ispod kapacitet kondenzatora se shvata kao fizička veličina jednaka omjeru naboja Q akumuliran u kondenzatoru, do razlike potencijala (j 1 -j 2) između njegovih ploča: C=Q/(j 1 -j 2). (94.1)

Izračunavamo kapacitet ravnog kondenzatora, koji se sastoji od dvije paralelne metalne ploče površine 5 svaka, smještene na udaljenosti d jedni od drugih i imaju naboje +Q i - Q. Ako je razmak između ploča mali u odnosu na njihove linearne dimenzije, onda se efekti rubova mogu zanemariti i polje između ploča može se smatrati uniformnim. Može se izračunati pomoću formula (86.1) i (94.1). U prisustvu dielektrika između ploča, razlika potencijala između njih, prema (86.1),

j 1 -j 2 =sd/(e 0 e), (94.2)

gdje je e permitivnost. Zatim iz formule (94.1), zamjenjujući Q=sS, uzimajući u obzir (94.2), dobijamo izraz za kapacitivnost ravnog kondenzatora:

C=e 0 eS/d.(94.3)

Za određivanje kapacitivnosti cilindričnog kondenzatora, koji se sastoji od dva šuplja koaksijalna cilindra poluprečnika r 1 i r 2 (r 2 >r 1) umetnuti jedan u drugi, opet zanemarujući ivične efekte, smatramo da je polje radijalno simetrično i koncentrisano između cilindričnih ploča. Izračunavamo razliku potencijala između ploča koristeći formulu (86.3) za polje jednoliko nabijenog beskonačnog cilindra linearne gustine t=Q/ l (l- dužina ploča). Uzimajući u obzir prisustvo dielektrika između ploča

Zamjenom (94.4) u (94.1) dobijamo izraz za kapacitivnost cilindričnog kondenzatora:

Da bismo odredili kapacitet sfernog kondenzatora koji se sastoji od dvije koncentrične ploče razdvojene sferičnim dielektričnim slojem, koristimo formulu (86.2) za razliku potencijala između dvije tačke koje leže na udaljenosti r 1 i r 2 (r 2 >r 1 ) od centra naelektrisane sferne površine. Uzimajući u obzir prisustvo dielektrika između ploča

Zamjenom (94.6) u (94.1) dobijamo

Ako d=r 2 -r 1 < 1 , onda r 2 » r jedan " r i C= 4pe 0 r 2 /d. Pošto je 4pr 2 površina sferne obloge, dobijamo formulu (94.3). Dakle, sa malim razmakom u poređenju sa poluprečnikom sfere, izrazi za kapacitivnost sfernih i ravnih kondenzatora se poklapaju. Ovaj zaključak vrijedi i za cilindrični kondenzator: sa malim razmakom između cilindara u poređenju sa njihovim polumjerima u formuli (94.5) ln (r 2 /r 1 ) može se proširiti u niz, ograničen samo članom prvog reda. Kao rezultat, ponovo dolazimo do formule (94.3).

Iz formula (94.3), (94.5) i (94.7) proizilazi da je kapacitet kondenzatora bilo kojeg oblika direktno proporcionalan dielektričnoj konstanti dielektrika koji ispunjava prostor između ploča. Stoga, korištenje feroelektrika kao sloja značajno povećava kapacitet kondenzatora.

Kondenzatori su karakterizirani probojni napon- razlika potencijala između ploča kondenzatora, pri kojoj slom- električno pražnjenje kroz dielektrični sloj u kondenzatoru. Probojni napon ovisi o obliku ploča, svojstvima dielektrika i njegovoj debljini.

Da bi se povećao kapacitet i promijenile njegove moguće vrijednosti, kondenzatori se spajaju u baterije, koristeći njihovu paralelnu i serijsku vezu.

1. Paralelno povezivanje kondenzatora(Sl. 144). Za kondenzatore spojene paralelno, razlika potencijala na pločama kondenzatora je ista i jednaka je j A -j B. Ako su kapaciteti pojedinačnih kondenzatora OD 1 , OD 2 , ..., ~ n , tada su, prema (94.1), njihovi naboji jednaki

Q 1 \u003d C 1 (j A -j B),

Q 2 \u003d C 2 (j A -j B),

Q n \u003d C n (j A -j B), i naboj kondenzatorske banke

Pun kapacitet baterije

tj. kada su kondenzatori povezani paralelno, to je jednako zbroju kapacitivnosti pojedinačnih kondenzatora.

2. Serijsko povezivanje kondenzatora(Sl. 145). Za serijski spojene kondenzatore, naboji svih ploča su jednaki po veličini, a razlika potencijala na terminalima baterije

gdje za bilo koji od razmatranih kondenzatora

S druge strane,

tj. kada su kondenzatori spojeni u seriju, recipročne vrijednosti kapacitivnosti se zbrajaju. Dakle, kada su kondenzatori povezani u seriju, rezultujuća kapacitivnost OD uvijek manji od najmanjeg kapaciteta baterije.