A prezentációs anyag fő értéke az oszcillációs rendszerekben a mechanikai és különösen az elektromágneses rezgések törvényeivel kapcsolatos fogalmak kialakulásának fázisos hangsúlyos dinamikájának láthatósága.

Letöltés:

Diák feliratai:

A mechanikai és elektromágneses rezgések analógiája. 11. osztályos tanulók számára, Belgorod régió, Gubkin, MBOU "3. középiskola" Skarzhinsky Ya.Kh. ©

Oszcillációs áramkör

Rezgő áramkör Rezgő áramkör aktív R nélkül

Elektromos oszcillációs rendszer Mechanikus oszcillációs rendszer

Elektromos rezgőrendszer feltöltött kondenzátor potenciális energiájával Mechanikus oszcillációs rendszer deformált rugó potenciális energiájával

A mechanikai és elektromágneses rezgések analógiája. RUGÓS KONDENZÁTORTERHELÉS TEkercs A Mechanikai mennyiségek Elektromos mennyiségek Koordináta x Töltés q Sebesség vx Áram i Tömeg m Induktivitás L Potenciális energia kx 2 /2 Elektromos térenergia q 2 /2 Rugóállandó k Kapacitás reciproka 1/C Kinetikus energia mv 2 / 2 Mágneses mezőenergia Li 2 /2

A mechanikai és elektromágneses rezgések analógiája. 1 Határozza meg a tekercs mágneses terének energiáját az oszcilláló körben, ha az induktivitása 5 mH, és a maximális áramerősség 0,6 mA! 2 Mekkora volt a maximális töltés a kondenzátorlapokon ugyanabban az oszcilláló körben, ha a kapacitása 0,1 pF? Minőségi és mennyiségi problémák megoldása új témában.

Házi feladat: §

A témában: módszertani fejlesztések, előadások és jegyzetek

Az óra fő céljai és célkitűzései: A tárgyalt témával kapcsolatos ismeretek, készségek, képességek tesztelése az egyes tanulók egyéni sajátosságainak figyelembevételével Az erős tanulók ösztönzése tevékenységeik bővítésére ...

a "Mechanikai és elektromágneses rezgések" lecke összefoglalója

Ezt a fejlesztést a 11. évfolyamos téma tanulmányozásakor lehet használni: "Elektromágneses rezgések". Az anyag egy új téma tanulmányozására készült....

Saját csillapítatlan elektromágneses rezgések

Elektromágneses rezgések elektromos töltések, áramok és fizikai mennyiségek rezgéseinek nevezzük, amelyek az elektromos és mágneses tereket jellemzik.

Az oszcillációt periodikusnak nevezzük, ha az oszcilláció folyamatában változó fizikai mennyiségek értékeit rendszeres időközönként megismétlik.

A periodikus rezgések legegyszerűbb típusai a harmonikus rezgések. A harmonikus rezgéseket az egyenletek írják le

Vagy .

Léteznek egymással elválaszthatatlanul összefüggő töltések, áramok és mezők ingadozásai, valamint a töltésektől és áramoktól elkülönítve létező mezők fluktuációi. Előbbi elektromos áramkörökben, utóbbi elektromágneses hullámokban zajlik.

Oszcillációs áramkör elektromos áramkörnek nevezzük, amelyben elektromágneses rezgések léphetnek fel.

Az oszcillációs áramkör minden olyan zárt elektromos áramkör, amely egy C kapacitású kondenzátorból, egy L induktivitású tekercsből és egy R ellenállású ellenállásból áll, és amelyben elektromágneses rezgések lépnek fel.

A legegyszerűbb (ideális) oszcillációs áramkör egy kondenzátor és egy induktor, amelyek egymással kapcsolódnak. Egy ilyen áramkörben a kapacitás csak a kondenzátorban, az induktivitás csak a tekercsben koncentrálódik, ráadásul az áramkör ohmos ellenállása nulla, azaz. nincs hőveszteség.

Ahhoz, hogy az áramkörben elektromágneses rezgések léphessenek fel, az áramkört ki kell hozni az egyensúlyi helyzetből. Ehhez elég feltölteni a kondenzátort vagy gerjeszteni az áramot az induktorban, és hagyni magadra.

Tájékoztatjuk az egyik kondenzátorlemezt a töltésről + q m. Az elektrosztatikus indukció jelensége miatt a második kondenzátorlap negatív töltéssel lesz feltöltve - q m. A kondenzátorban energiával rendelkező elektromos tér jelenik meg .

Mivel az induktor kondenzátorhoz van kötve, a tekercs végein a feszültség megegyezik a kondenzátorlapok közötti feszültséggel. Ez a szabad töltések irányított mozgásához vezet az áramkörben. Ennek eredményeként az áramkör elektromos áramkörében egyidejűleg megfigyelhető: a töltések semlegesítése a kondenzátorlapokon (kondenzátorkisülés) és a töltések rendezett mozgása az induktorban. A töltések rendezett mozgását a rezgőkör áramkörében kisülési áramnak nevezzük.

Az önindukció jelensége miatt a kisülési áram fokozatosan növekedni kezd. Minél nagyobb a tekercs induktivitása, annál lassabban növekszik a kisülési áram.

Így a tekercsre alkalmazott potenciálkülönbség felgyorsítja a töltések mozgását, az önindukciós emf pedig éppen ellenkezőleg, lelassítja azokat. Közös fellépés lehetséges különbség És emf önindukció fokozatos növekedéséhez vezet kisülési áram . Abban a pillanatban, amikor a kondenzátor teljesen lemerül, az áramkörben lévő áram eléri a maximális I m értéket.

Ezzel lezárult az oszcillációs folyamat időszakának első negyede.

A kondenzátor kisütése során a lemezeken lévő potenciálkülönbség, a lemezek töltése és az elektromos térerősség csökken, miközben az induktivitáson áthaladó áram és a mágneses tér növekszik. A kondenzátor elektromos mezőjének energiája fokozatosan átalakul a tekercs mágneses terének energiájává.

A kondenzátor kisülésének befejezésekor az elektromos tér energiája nulla lesz, és a mágneses mező energiája eléri a maximumot

,

ahol L a tekercs induktivitása, I m a legnagyobb áramerősség a tekercsben.

Jelenlét az áramkörben kondenzátor ahhoz a tényhez vezet, hogy a kisülési áram a lemezein megszakad, a töltések itt lelassulnak és felhalmozódnak.

A lemezen abban az irányban, amerre az áram folyik, pozitív töltések halmozódnak fel, a másik lemezen - negatív. Elektrosztatikus mező ismét megjelenik a kondenzátorban, de most az ellenkező irányba. Ez a mező lelassítja a tekercstöltések mozgását. Következésképpen az áramerősség és annak mágneses tere csökkenni kezd. A mágneses tér csökkenése önindukciós emf megjelenésével jár együtt, amely megakadályozza az áram csökkenését és megtartja eredeti irányát. Az újonnan keletkezett potenciálkülönbség és az önindukciós emf együttes hatása miatt az áram fokozatosan nullára csökken. A mágneses tér energiája ismét átalakul az elektromos tér energiájává. Ezzel az oszcillációs folyamat periódusának fele befejeződik. A harmadik és negyedik részben a leírt folyamatok megismétlődnek, mint a korszak első és második részében, de ellenkező irányban. Miután áthaladt ezen a négy szakaszon, az áramkör visszatér eredeti állapotába. Az oszcillációs folyamat következő ciklusai pontosan megismétlődnek.

Az oszcillációs körben a következő fizikai mennyiségek periodikusan változnak:

q - töltés a kondenzátorlapokon;

U a potenciálkülönbség a kondenzátoron és ennek következtében a tekercs végein;

I - kisülési áram a tekercsben;

Elektromos térerősség;

Mágneses tér indukció;

W E - az elektromos mező energiája;

W B - a mágneses mező energiája.

Keressük meg a q , I , , W E , W B függéseket a t időre.

A töltésváltozás q = q(t) törvényének megtalálásához differenciálegyenletet kell alkotni, és meg kell találni a megoldást erre az egyenletre.

Mivel az áramkör ideális (azaz nem sugároz elektromágneses hullámokat és nem termel hőt), energiája, amely a W B mágneses térenergia és a W E elektromos térenergia összegéből áll, bármikor változatlan marad.

ahol I(t) és q(t) a kondenzátorlapokon lévő áram és töltés pillanatnyi értékei.

Jelölve , differenciálegyenletet kapunk a töltésre

Az egyenlet megoldása leírja a kondenzátorlemezek töltésének időbeli változását.

,

ahol a töltés amplitúdója; - kezdeti fázis; - ciklikus oszcillációs frekvencia, - oszcillációs fázis.

Az egyenletet leíró bármely fizikai mennyiség oszcillációit természetes csillapítatlan rezgéseknek nevezzük. Ezt az értéket természetes ciklikus rezgési frekvenciának nevezzük. A T lengési periódus az a legkisebb időtartam, amely után a fizikai mennyiség ugyanazt az értéket és sebességét veszi fel.

Az áramkör természetes rezgésének periódusát és gyakoriságát a következő képletekkel számítjuk ki:

Kifejezés az úgynevezett Thomson-képlet.

A kondenzátorlemezek közötti potenciálkülönbség (feszültség) időbeli változása

, ahol - feszültség amplitúdója.

Az áramerősség időtől való függését a következő összefüggés határozza meg:

ahol - áram amplitúdója.

Az önindukciós emf időtől való függését a -

ahol - önindukciós emf amplitúdó.

Az elektromos tér energiájának időfüggőségét az összefüggés határozza meg

ahol - az elektromos tér energiájának amplitúdója.

A mágneses tér energiájának időfüggőségét az összefüggés határozza meg

ahol - a mágneses tér energiájának amplitúdója.

Az összes változó mennyiség amplitúdójának kifejezései tartalmazzák a q m töltés amplitúdóját. Ezt az értéket, valamint a φ 0 rezgések kezdeti fázisát a kezdeti feltételek határozzák meg - a kondenzátor töltése és az áramerősség. kontúr a kezdeti időpontban t = 0.

Függőségek
ábrán láthatók t időponttól.

Ebben az esetben a töltés és a potenciálkülönbség rezgései azonos fázisokban lépnek fel, az áram fázisban elmarad a potenciálkülönbségtől, az elektromos és mágneses mező energiáinak rezgési frekvenciája kétszerese a minden más mennyiség.

Az oszcillációs rendszer elektromágneses oszcillációi során a fizikai mennyiségek periodikus változásai következnek be, amelyek az elektromos és mágneses mezők változásaihoz kapcsolódnak. Az ilyen típusú legegyszerűbb oszcillációs rendszer az oszcillációs áramkör, azaz egy induktivitást és kapacitást tartalmazó áramkör.

Az önindukció jelensége miatt egy ilyen áramkörben ingadozások lépnek fel a kondenzátorlapokon lévő töltésben, az áramerősségben, a kondenzátor elektromos térerősségében és a tekercs mágneses terén, ezen mezők energiájában stb. Ebben az esetben az oszcillációk matematikai leírása teljesen hasonló a mechanikai rezgések fentebb tárgyalt leírásához. Itt van egy táblázat azokról a fizikai mennyiségekről, amelyek kölcsönös analógok két típusú rezgés összehasonlításakor.

Rugóinga mechanikai rezgései	Elektromágneses rezgések rezgőkörben
m az inga tömege	L - tekercs induktivitása
k - rugó merevsége	a kondenzátor kapacitásának reciproka.
r – közepes ellenállási együttható	R - az áramkör aktív ellenállása
x - inga koordinátája	q - kondenzátor töltés
u az inga sebessége	i - áramerősség az áramkörben
E p - az inga potenciális energiája	W E - energia elektr. kontúrmezők
E k - az inga mozgási energiája	W H a mágnes energiája. kontúrmezők
F m az erőltetett rezgések során fellépő külső erő amplitúdója	E m - a hajtó EMF amplitúdója kényszerített rezgések során

Így az összes fent megadott matematikai összefüggés átvihető az áramkör elektromágneses rezgésére, minden mennyiséget analógjaikkal helyettesítve. Hasonlítsuk össze például a természetes rezgések periódusainak képleteit:

- inga,

- kontúr. (28)

Ott van a teljes identitásuk.

Hullám a rezgések térbeli terjedésének folyamata. A folyamat fizikai természetétől függően a hullámokat mechanikus (rugalmas, hang-, lökés-, folyadék felszíni hullámok stb.) és elektromágneses hullámokra osztják.

Az oszcilláció irányától függően a hullámok az hosszirányúÉs átlós. A longitudinális hullámban a rezgések a hullámterjedés iránya mentén, a keresztirányú hullámban pedig erre az irányra merőlegesen mennek végbe.

A mechanikai hullámok valamilyen közegben (szilárd, folyékony vagy gáznemű) terjednek. Az elektromágneses hullámok vákuumban is terjedhetnek.

A hullámok eltérő természete ellenére matematikai leírásuk közel azonos, ahogy a mechanikai és elektromágneses rezgéseket is azonos típusú egyenletek írják le.

mechanikai hullámok

Mutassuk be a hullámok alapfogalmait és jellemzőit.

x- általánosított koordináta- minden olyan mennyiség, amely egy hullám terjedése során oszcillál (például egy pont elmozdulása az egyensúlyi helyzetből).

l - hullámhossz- a 2p fáziskülönbséggel oszcilláló pontok közötti legkisebb távolság (az a távolság, amelyen a hullám egy rezgési periódus alatt terjed):

ahol u a hullám fázissebessége, T az oszcillációs periódus.

hullámfelület az azonos fázisban oszcilláló pontok helye.

hullámfront az adott időpillanatig lengések által elért pontok helye (front hullámfelület).

A hullámfelületek alakjától függően a hullámok laposak, gömb alakúak stb.

Az x tengely mentén terjedő síkhullám egyenletének alakja van

x (х, t) = x m cos(wt – kx) , (30)

hol van a hullámszám.

Egy tetszőleges irányban terjedő síkhullám egyenlete:

ahol az a hullámvektor, amely a hullámfelület normálja mentén irányul.

A gömbhullám egyenlet az lesz

, (32)

amely azt mutatja, hogy a gömbhullám amplitúdója az 1/r törvény szerint csökken.

Fázis sebessége hullámok, azaz. a hullámfelületek mozgási sebessége annak a közegnek a tulajdonságaitól függ, amelyben a hullám terjed.

egy rugalmas hullám fázissebessége gázban, ahol g a Poisson-féle arány, m a gáz moláris tömege, T a hőmérséklet és R az univerzális gázállandó.

egy hosszirányú rugalmas hullám fázissebessége szilárd testben, ahol E Young modulusa,

r az anyag sűrűsége.

keresztirányú rugalmas hullám fázissebessége szilárd testben, ahol G a nyírási modulus.

A térben terjedő hullám energiát hordoz. A hullám által egységnyi idő alatt egy bizonyos felületen átvitt energia mennyiségét ún energia-áramlás F. A tér különböző pontjain történő energiaátvitel jellemzésére bevezetünk egy vektormennyiséget, ún energiaáram sűrűsége. Egyenlő az egységnyi területen áthaladó, a hullámterjedés irányára merőleges energiaárammal, és egybeesik a hullám fázissebességének irányával.

, (36)

ahol w a hullám térfogati energiasűrűsége egy adott pontban.

A vektort más néven Umov vektor.

Az Umov-vektor modulusának időátlagos értékét az I. hullám intenzitásának nevezzük.

I=< j > . (37)

Elektromágneses hullámok

elektromágneses hullám- az elektromágneses tér térbeli terjedésének folyamata. Mint korábban említettük, az elektromágneses hullámok matematikai leírása hasonló a mechanikai hullámok leírásához, így a szükséges egyenletek úgy kaphatók meg, ha a (30) - (33) képletekben x-et vagy -ra cseréljük, ahol az elektromos és mágneses térerősségek vannak. Például egy sík elektromágneses hullám egyenlete a következő:

. (38)

A (38) egyenletekkel leírt hullám a 3. ábrán látható. öt.

Amint látható, a vektorok és a vektorok jobbkezes rendszert alkotnak a vektorral. Ezeknek a vektoroknak az oszcillációja ugyanabban a fázisban történik. Vákuumban egy elektromágneses hullám С = 3×10 8 m/s fénysebességgel terjed. Anyagban a fázissebesség

ahol r a reflexiós együttható.

hullámoptika

hullámoptika a fény terjedésével összefüggő jelenségek körét veszi figyelembe, ami a fény elektromágneses hullámként való ábrázolásával magyarázható.

A hullámoptika alapfogalma az gyenge hullám. A fényhullám alatt az elektromágneses hullám elektromos komponensét értjük, amelynek hullámhossza l 0 vákuumban a 400-700 nm tartományba esik. Az ilyen hullámokat az emberi szem érzékeli. A sík fényhullám egyenlete a következőképpen ábrázolható

E = Acos(wt – kx + a 0), (43)

ahol A az E fényvektor amplitúdójának elfogadott jelölése, a 0 a kezdeti fázis (fázis t = 0-nál, x = 0).

Egy n törésmutatójú közegben a fényhullám fázissebessége u = c/n, hullámhossza l = l 0 /n. (44)

Intenzitás fényhullámot a (41) szerint a Poynting-vektor I = átlagértéke határozza meg< S >, és ez kimutatható

>> A mechanikai és elektromágneses rezgések analógiája

29. § A MECHANIKAI ÉS ELEKTROMÁGNESES OSZILLÁCIÓK HASZNÁLATA

Az elektromágneses rezgések az áramkörben hasonlóak a szabad mechanikai rezgésekhez, például egy rugóra rögzített test rezgéseihez (rugóinga). A hasonlóság nem maguknak a mennyiségeknek a jellegére vonatkozik, amelyek periodikusan változnak, hanem a különböző mennyiségek periodikus változásának folyamataira.

A mechanikai rezgések során a test koordinátája időszakosan változik xés sebességének x vetülete, valamint elektromágneses rezgések hatására a kondenzátor q töltése és az áramerősség megváltozik én a láncban. A mennyiségek (mechanikai és elektromos) változásának azonos jellege azzal magyarázható, hogy a mechanikai és elektromágneses rezgések fellépésének körülményei között van analógia.

A test egyensúlyi helyzetébe való visszatérését a rugóra a test egyensúlyi helyzetből való elmozdulásával arányos F x szabályozás rugalmas erő okozza. Az arányossági tényező a k rugóállandó.

A kondenzátor kisülése (az áram megjelenése) a kondenzátor lapjai közötti feszültségnek köszönhető, amely arányos a q töltéssel. Az arányossági együttható a kapacitás reciproka, mivel u = q.

Ahogy a tehetetlenség miatt a test erő hatására csak fokozatosan növeli a sebességét, és ez a sebesség nem válik azonnal nullával egyenlővé az erő megszűnése után, az elektromos áram a tekercsben, az önkifejezés jelensége miatt. Az indukció fokozatosan növekszik a feszültség hatására, és nem tűnik el azonnal, amikor ez a feszültség nullával egyenlő. Az L áramköri induktivitás ugyanazt a szerepet játszik, mint az m testtömeg a mechanikai rezgések során. Ennek megfelelően a test mozgási energiája hasonló az áram mágneses terének energiájához

A kondenzátor akkumulátorról való feltöltése hasonló ahhoz, hogy potenciális energiát adjunk át egy rugóra erősített testnek, amikor a test x m távolságra elmozdul az egyensúlyi helyzettől (4.5. ábra, a). Összehasonlítva ezt a kifejezést a kondenzátor energiájával, azt látjuk, hogy a rugó k merevsége mechanikai rezgések során ugyanazt a szerepet játszik, mint a kapacitás reciprokja az elektromágneses rezgések során. Ebben az esetben az x m kezdeti koordináta megfelel a q m töltésnek.

Az i áram megjelenése egy elektromos áramkörben megfelel az x testsebesség megjelenésének egy mechanikus rezgőrendszerben egy rugó rugalmas erejének hatására (4.5. ábra, b).

Az az időpillanat, amikor a kondenzátor lemerül és az áramerősség eléri a maximumát, hasonló ahhoz az időpillanathoz, amikor a test maximális sebességgel halad át az egyensúlyi helyzeten (4.5. ábra, c).

Továbbá az elektromágneses rezgések során a kondenzátor újratöltődni kezd, és a test mechanikai rezgések során elkezd balra tolódni az egyensúlyi helyzetből (4.5. ábra, d). A T periódus fele után a kondenzátor teljesen feltöltődik, és az áramerősség nullává válik.

Mechanikai rezgések esetén ez a test bal szélső helyzetbe való eltérésének felel meg, amikor a sebessége nulla (4.5. ábra, e).

Az óra tartalma óra összefoglalója támogatási keret óra bemutató gyorsító módszerek interaktív technológiák Gyakorlat feladatok és gyakorlatok önvizsgálat műhelyek, tréningek, esetek, küldetések házi feladat megbeszélés kérdések szónoki kérdések a tanulóktól Illusztrációk audio, videoklippek és multimédia fényképek, képek grafika, táblázatok, sémák humor, anekdoták, viccek, képregények példázatok, mondások, keresztrejtvények, idézetek Kiegészítők absztraktokat cikkek chipek érdeklődő bölcsők tankönyvek alapvető és kiegészítő szószedet egyéb Tankönyvek és leckék javításaa tankönyv hibáinak javítása egy töredék frissítése a tankönyvben az innováció elemei a leckében az elavult ismeretek újakkal való helyettesítése Csak tanároknak tökéletes leckék naptári terv évre a vitaprogram módszertani ajánlásai Integrált leckék

Óra témája.

A mechanikai és elektromágneses rezgések analógiája.

Az óra céljai:

Didaktikus – rajzoljon teljes analógiát a mechanikai és az elektromágneses rezgések között, feltárva a köztük lévő hasonlóságokat és különbségeket;

nevelési – bemutatni a mechanikai és elektromágneses rezgések elméletének univerzális természetét;

Nevelési - a tanulók kognitív folyamatainak fejlesztése a megismerés tudományos módszerének: hasonlóság és modellezés alkalmazása alapján;

Nevelési – a természeti jelenségek és az egységes fizikai világkép kapcsolatáról alkotott elképzelések folytatása, a szépség megtalálásának és érzékelésének megtanítása a természetben, a művészetben és az oktatási tevékenységekben.

Az óra típusa :

kombinált óra

Munkaforma:

egyén, csoport

Módszertani támogatás :

számítógép, multimédiás projektor, képernyő, referencia jegyzetek, önálló tanulási szövegek.

Tárgyközi kommunikáció :

fizika

Az órák alatt

Idő szervezése.

A mai leckében a mechanikai és az elektromágneses rezgések analógiáját vonjuk le.

énI. Házi feladat ellenőrzése.

Fizikai diktálás.

Miből épül fel az oszcilláló áramkör?

A (szabad) elektromágneses rezgések fogalma.

3. Mit kell tenni annak érdekében, hogy az oszcillációs körben elektromágneses rezgések léphessenek fel?

4. Milyen eszközzel lehet érzékelni a rezgések jelenlétét az oszcillációs körben?

Tudásfrissítés.

Srácok, írjátok le a lecke témáját.

És most elvégezzük a két típusú rezgés összehasonlító jellemzőit.

Frontális munka az osztállyal (az ellenőrzés a kivetítőn keresztül történik).

(1. dia)

Kérdés diákokhoz: Mi a közös a mechanikai és az elektromágneses rezgés definíciójában, és miben térnek el egymástól!

Tábornok: mindkét típusú rezgésben a fizikai mennyiségek periodikus változása következik be.

Különbség: A mechanikai rezgésekben - ez a koordináta, sebesség és gyorsulás Az elektromágneses - töltés, áram és feszültség.

(2. dia)

Kérdés diákokhoz: Mi a közös a megszerzési módokban, és miben különböznek egymástól?

Tábornok: mechanikai és elektromágneses rezgések egyaránt előállíthatók oszcillációs rendszerek segítségével

Különbség: különféle oszcillációs rendszerek - a mechanikusokhoz - ezek az ingák,az elektromágneseshez pedig egy oszcillációs áramkör.

(3. dia)

Kérdés a diákokhoz : "Mi a közös a bemutatott demókban, és miben különböznek?"

Tábornok: az oszcillációs rendszer kikerült az egyensúlyi helyzetből, és energiaellátást kapott.

Különbség: az ingák potenciális energia tartalékot kaptak, az oszcillációs rendszer pedig a kondenzátor elektromos mezőjének energiatartalékát.

Kérdés a diákokhoz : Miért nem figyelhetők meg olyan jól az elektromágneses rezgések, mint a mechanikaiak (vizuálisan)

Válasz: mivel nem látjuk, hogyan töltődik és töltődik a kondenzátor, hogyan folyik az áram az áramkörben és milyen irányban, hogyan változik a feszültség a kondenzátorlapok között

Önálló munkavégzés

(3. dia)

A tanulókat arra kérik, hogy maguk töltsék ki a táblázatot.Mechanikai és elektromos mennyiségek megfeleltetése oszcillációs folyamatokban

III. Az anyag rögzítése

Erősítő teszt ebben a témában:

1. A menetinga szabad rezgésének periódusa attól függ, hogy...
A. A rakomány tömegéből. B. A szál hosszától. B. Az oszcillációk frekvenciájából.

2. A test maximális eltérését az egyensúlyi helyzettől ...
A. Amplitúdó. B. Eltolás. Az időszak alatt.

3. Az oszcilláció időtartama 2 ms. Ezeknek az oszcillációknak a frekvenciája azA. 0,5 Hz B. 20 Hz C. 500 Hz

(Válasz:Adott:
Kisasszonya kereséssel:
Megoldás: Hz
Válasz: 20 Hz)

4. Oszcillációs frekvencia 2 kHz. Ezen ingadozások periódusa az
A. 0,5 s B. 500 µs C. 2 s(Válasz:T=1\n=1\2000Hz = 0,0005)

5. Az oszcillációs áramköri kondenzátort úgy töltjük fel, hogy az egyik kondenzátorlap töltése + q legyen. Mennyi idő elteltével a kondenzátor tekercsre zárása után a töltés ugyanazon a kondenzátorlapon egyenlő lesz - q-val, ha az áramkörben a szabad rezgések periódusa T?
A. T/2 B. T V. T/4

(Válasz:A) Т/2mert még T/2 után is +q lesz a töltés)

6. Hány teljes rezgést hajt végre egy anyagi pont 5 s alatt, ha a rezgési frekvencia 440 Hz?
A. 2200 B. 220 V. 88

(Válasz:U=n\t, tehát n=U*t ; n = 5 s * 440 Hz = 2200 rezgés)

7. Egy tekercsből, kondenzátorból és kulcsból álló oszcillációs áramkörben a kondenzátor fel van töltve, a kulcs nyitva van. A kapcsoló zárása után mennyi idő múlva nő a tekercsben lévő áram maximális értékre, ha az áramkörben a szabad rezgések időtartama egyenlő T?
A. T/4 B. T/2 W. T

(Válasz:Válasz T/4t=0-nál a kapacitás fel van töltve, az áram nullaT / 4-en keresztül a kapacitás lemerül, az áram maximálisT / 2-n keresztül a kapacitás ellentétes feszültséggel van feltöltve, az áram nulla3T / 4-en keresztül a kapacitás lemerül, az áram maximális, ellentétben a T / 4-nél lévővelT-n keresztül a kapacitás fel van töltve, az áram nulla (a folyamat megismétlődik)

8. Az oszcillációs kör abból áll
A. Kondenzátor és ellenállás B. Kondenzátor és izzó C. Kondenzátor és induktor

IV . Házi feladat

G. Ya. Myakishev 18. §, 77-79

Válaszolj a kérdésekre:

1. Milyen rendszerben fordulnak elő elektromágneses rezgések?

2. Hogyan történik az energiák átalakítása az áramkörben?

3. Írja le bármikor az energiaképletet.

4. Magyarázza meg a mechanikai és elektromágneses rezgések analógiáját!

V . Visszaverődés

Ma megtudtam...

érdekes volt tudni...

nehéz volt megcsinálni...

most dönthetek..

megtanultam (tanultam)...

Sikerült…

Tudnék)…

kipróbálom magam...

(1. dia)

(2. dia)

(3. dia)

(4. dia)